5. Уравнения трехмерного поля
5.3. Электрогравитационное поле
5.1.Поля, силы и движения
Традиционно исследование статического и однородного электрического поля начинают с введения напряженности электрического поля Е как параметра, связывающего силу Fe действующую на элементарный заряд e помещенный в статическое поле, т.е.
(10)
Статическое и однородное магнитное поле исследуют, вводя напряженность магнитного поля Н как параметр, определяющий вращающий момент Мω действующий на элементарный магнитный диполь – магнетон Бора помещенный в статическое поле в виде
Мω= μ х H (11)
Для описания гравитационного поля как поля вращения, аналогичного магнитному полю, введем понятие элементарного гравитационного диполя.
Примером элементарного гравитационного диполя (гравидиполя) будем считать электрон, движущийся по минимальной орбитальной траектории. Структура гравидиполя совпадает со структурой элементарного магнитного диполя d – магнетона Бора, потому что гравитационный и магнитный диполи создает одно и то же движение электрона по орбите атома. Разница заключается в следующем. На магнитный диполь действует внешнее магнитное поле, которое, взаимодействуя с магнитным полем диполя, пытается повернуть его в направлении совпадающим с собственным направлением. Вращающий момент, действующий на магнитный диполь со стороны магнитного поля пропорционален напряженности магнитного поля.
Внешнее гравитационное поле напряженностью G, действуя на гравитационный диполь и взаимодействуя с его гравитационным полем, тоже пытается повернуть диполь в направлении совпадающим с собственным направлением. Вращающий момент, действующий на гравидиполь со стороны гравитационного поля пропорционален напряженности гравитационного поля G.
Исходя из этого, определим момент, действующий на гравитационный диполь в виде
Mυ= μ х G (12)
Если гравитационное и магнитное поля направлены одинаково, то они будут переориентировать диполь в одно направление, но разными путями, причем направление поворота гравидиполя будет перпендикулярно направлению поворота магнитного диполя. Суммарная траектория поворота диполя будет определяться отношением напряженностей гравитационного и магнитного полей.
Как отмечалось выше, электромагнитные явления в уравнениях Максвелла моделируются с использованием одного линейного и одного вращательного движения, т.е. являются уравнениями плоского поля.
Если ввести гравитационное поле как третью компоненту, получим следующую модификацию уравнений Максвелла для трехмерного - электрогравимагнитного поля.
, (13)
, (14)
, (15)
(16)
Здесь rotax H – ротор напряженности магнитного поля Н вычисленный в плоскости nk нормальной к вектору электрического поля Е, а rotorb G – ротор напряженности гравитационного поля вычисленный в плоскости Sk,k-1. (см. рис.1 и 2). Согласующие коэффициенты kp1p2 при частных производных полей могут быть вычислены исходя из традиционных представлений.
Полученное уравнение может иметь очень простую геометрическую интерпретацию как модель деформации трехмерного параллелепипеда (элементарного объема) при условии сохранения длины его диагонали. Если сдавить одну сторону кубика, моделирующего полевое состояние вакуума в исходном состоянии, и потребовать при этом чтобы длина его диагонали и остальных двух граней оставалась постоянной, то, чтобы удовлетворить эти условия остальные грани должны повернуться на некоторый угол. При такой деформации образуется вращение. Поэтому изменение любого поля вызывает изменение остальных двух полей через изменение их ротора. Изменение любого поля ведет к изменению остальных двух полей как бы за счет поворота векторов полей, точнее за счет изменения их мнимого углового ускорения. При этом абсолютная величина компонентов поля не изменяется по абсолютной величине
Рис.3 Возникновение вращения при деформации при условии сохранения длины диагонали
Сохранение длины диагонали представляет собой геометрическую интерпретацию условия сохранения количества информации в кванте вакуума. При таких условиях деформации объем, и форма изменяются, а значит, плотность информации в единице объема тоже изменяется.
5.2. Электромагнитное поле
Для электромагнитного поля уравнения примут вид:
(17)
5.3. Электрогравитационное поле
Для исследования электрогравитационного поля можно применить следующую систему уравнений
(18)
Из куба состояний следует, что возможны четыре состояния электрогравиполя. Оно образуется в результате комбинации электрического и гравитационного поля. Так как оба из этих полей имеют по два состояния– Е+, Е-, G+ и G-, то и электрогравиполе образует четыре типа состояний. Эти состояния условно можно обозначить как Е+G+, E-G+, E-G+ и E-G-.
Расширяющиеся от центра комбинации имеют знак E+, сжимающиеся к центру имеют знак E-. Вращающиеся по часовой стрелке имеют знак G+, а вращающиеся против часовой стрелки имеют знак G-.
Рис.4. Состояния квантов электрогравиполя
Квант электрогравиполя должен быть сложен из двух из четырех возможных состояний, так чтобы из одного возможного состояния поле переходило во второе возможное состояние.
Электрогравитационное излучение похоже на электромагнитное, но отличается тем, что вектор напряженности гравитационной компоненты у него не перпендикулярен вектору напряженности электрического поля (как у электромагнитного поля), а совпадает с ним.
Это поле может найти широкое применение в радиосвязи, так как позволяет создать значительно большие наборы частотно-радиусных каналов, чем у электромагнитной связи.
Это поле должно обладать повышенной проникающей способностью, т.е. должно обеспечивать связь через слой плазмы или плотной среды, таких как вода или грунт.
5.4 Гравимагнитное поле
Гравимагнитное поле можно моделировать, используя систему уравнений вида:
(19)
Это чрезвычайно интересное поле представляет собой комбинацию двух видов вращения, где действительная компонента электрического поля равна нулю, а мнимая (т.е. вектор реального линейного ускорения) не равна нулю. Т.е. вращается нулевой вектор!
Это поле должно обладать эффективным силовым действием. На основе этого поля можно создать устройства, обеспечивающие дистанционное силовое воздействие – т.е. высокоэффективное оружие, проникающее сквозь любую защиту, силовые защитные экраны, множество чрезвычайно полезных технологических устройств.
5.5 Комплексное поле-движение
Рассмотрение поля и движения как комплексных величин дает возможность исследовать новые эффекты, которые невозможно выявить другим путем. Например, произведение комплексных составляющих могут давать совершенно неожиданные реальные действительные компоненты, помогают определять новые движения или свойства комбинаций полей и движений, которые собственно и работают в инженерных приложениях.
Запишем уравнения движения заряженной частицы в виде
(20)
где m, Jω, Jυ, 
, 
, 
, 
, 
- соответственно масса, аксиальный и орбитальный моменты инерции, линейное и угловые ускорения в соответствии с рис.1, суммы сил и моментов инерции заряженной частицы.
Определим векторный потенциал поля функцией, удовлетворяющей системе уравнений вида
, (21)
Тогда, для электрического поля можно записать
, (22)
Учитывая, выражение для полей и сил в виде
, 
, (23)
, 
, (24)
, 
, (25)
и считая реальные движения мнимыми полями
, (26)
с учетом предыдущих уравнений для полей, можно записать систему уравнений, объединяющую поля и движения
(27)
Если считать движения реальными, а поля мнимыми, т.е.
, (28)
можно получить систему уравнений вида
, (29)
Уравнения, объединяющие поля и движения можно использовать при анализе взаимодействия полей и заряженных частиц. Например, задавая закон движения частиц, который принудительно реализуется в каком то устройстве, например, в движущемся по заданной траектории проводнике заданной геометрии, помещенном в то или иное внутреннее поле или комбинацию полей, можно вычислить какие поля будут генерироваться этой заряженной частицей. Анализируя взаимодействие этих полей с внешними полями, можно вычислить результирующее поле и соответственно силы и моменты, действующие на движущийся проводник или конструктивный элемент устройства.
 |
 |
